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| Ferner gibt es die Serie: 
ae pe hf Prine OS, To. 
‚ und die Umkehrungsserie dazu 
| Sf —m f= m= 6;-7, 8°. 
so daß allgemein die Serien 
ERBE EEE CME 6, 7, 
| existieren, 
| Bekanntlich werden diese verschiedenen Termfolgen 
eines Spektrums nach A. Sommerfeld durch verschie- 
dene Werte k der azimutalen Quantenzahl unterschie- 
den. Ein Term einer Serienfolge ist gekennzeichnet 
durch die Hauptquantenzahl n, welche in der Term- 
folge alle ganzen Zahlen von & an durchlaufen kann, 
und durch %, indem man ihn als einen n,-Term be- 
zeichnet. So bezeichnet N. Bohr 
eine Folge von ns np nd nf nf'-Termen 
als eine solche von nn na n3 my ns - Termen 
Der Index gibt die von Sommerfeld gewählten und all- 
gemein angenommenen Werte der azimutalen Quanten- 
zahlen obiger Termfolgen an. 
Nach dem allgemeinen Kombinationsprinzip von 
W. Ritz gibt die Differenz je zweier beliebiger Terme 
| dieser Folgen eine existenzfähige Linie in Übereinstim- 
| mung mit vielfältiger Erfahrung. Unter regelmäßiger 
| Leuchterregung z.B. in der positiven Lichtsäule einer 
' Gasentladung oder in der Mitte eines mit schwachem 
| Strome brennenden Bogens und bei Ausschaltung elek- 
} trischer Felder gilt aber die von N. Bohr aus seinem 
' Korrespondenzprinzip erschlossene Auswahlregel der 
azimutalen Quantenzahlen, nach welcher & nur um eine 
Einheit geändert werden kann. Danach erscheint unter 
| zwangloser Leuchterregung sowohl die Linie n.— n'.+1 
‚wie diejenige n„—n'";_i. Dies bedeutet gerade, daß 
außer den gewöhnlichen und bisher bekannten Serien 
auch ihre „Umkehrungsserien“ zu erwarten sind, und 
' daß überall dieselben Verhältnisse obwalten, welche für 
die H.S. und II. N.S.-lange bekannt sind. 
Daß die Umkehrungsserien, z.B. die Hauptserie 
r zur I.NS., bisher nicht oder nicht schlußkräftig beob- 
achtet worden sind, liegt daran, daß dieselben bei 
. Bogenspektren meist im Ultraroten liegen, wo bisher 
nur spärliche Beobachtungen der stärksten Linien vor- 
| liegen. Es wird z. B. die Serie 3d— mp ihre Grenze 
'3d bei einer Wellenzahl: zwischen 12 202,5 (Li I) und 
| 16809 (Cs I) haben. Ihre stärksten Linien liegen bei: 
| für Lil v= 1220235 — 7017 =5185,5 Ax = 19279,2Ä.E, 
fiir CsI.v= 16809 —9461—7348 Ar = 13604 Ä.E 
| Diese stärkste Linie ist tatsächlich in einzelnen Fällen 
beobachtet, z. B. in den Spektren der Alkalien, aber 
die folgenden der Serie waren schon zu schwach. 
| Die neuen Beobachtungen, durch welche die Exi- 

| Umkehrungsserien offenbar geworden ist, sind folgende: 
| F. A. Saunders?) findet im Bogenspektrum Cal des 
| Caleiums außer der starken I. N.S. einfacher uınien 
| 2P—mD: 
Grenze 2 P= 25 652,4. 
= 3 4 5 6 7 
AL = (55 481) 7 326,1 5183,85 4685,26 4412,30 
v= (1802,9) 13646,1 19266,9. 21 337,7 22 657,7 
"mD= 7 455,8. 120063 63855 4314,7 - 2994,7 
die Hauptserie 3D—mP dazu: 
) F. A. Saunders; Astrophys. Journ. 52 (1920), 
85. Er 
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Zuschriften und vorläufige Mitteilungen. 
| stenz dieser Hauptserie zur I. N.S. und anderer solcher. 
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Grenze 3D=27 455,3. 
mM 2 3 4 5 
AL =(55 481) 6 717,69 5 041,61 4 526,94 
v= (1802,9) 148820 19 829,5 22 083,9 
m P= 256524 12573,3 7 625,8 5 371,4 
m— 6 7 8 9 
An= 4240,46 4 058,91 3 946,05 3 871,54 
N.==923.575,8 24 630,4 25 334,8 25 822,2 
m P = 3 879,5 2 824,9 2 120,5 1 633,1 
Diese beiden Serien würden an die Linie 55 481 AE., 
welche noch nicht nachgewiesen ist, als I. N.S. und H.S. 
anschließen. Die analoge Serie hat Saunders auch im 
Spektrum BaI nachgewiesen. Der Nachweis in diesen 
beiden Fällen war dadurch ermöglicht, daß diese Serien 
im Sichtbaren liegen, indem ihre Grenzen, also die 
Terme 3 D, außergewöhnlich hohe Werte besitzen, näm- 
lich 27455 bei CaI, 30 634 bei Ba I. 
Auch in den Tripletsystemen dieser Spektren ist 
der Term 3 d von solcher Größe, daß die Hauptserie zur 
I.N.S. im Sichtbaren vorhanden sein sollte. Indessen 
sind in diesen Fällen die Beobachtungen und deren 
Diskussionen noch unzulänglich. Es ist nicht einmal 
die gewöhnliche Hauptserie sicher erkannt. Immerhin 
sind im Falle Cal und auch SrI und Bal einzelne 
Glieder nd — mp; einer H.S. zur I. N.S. nach den 
Zeemaneffekten ihrer Linien oder nach dem Bau ihrer 
Gruppen nachgewiesen, deren Einordnung in die Serie 
noch aussteht. 
Im Spektrum AILII’) des einfach ionisierten Alu- 
miniums ist die Hauptserie 3d;— mp; mit 5 Gliedern 
beobachtet. Sie läuft parallel der ebenfalls beobachteten 
Hauptserie 45 — mp, im Abstande 4s—3d; und hat 
stärkere Tripletgruppen als letztere. Auch von der 
Serie 4d;— mp; ist ein Glied‘ nachgewiesen. 
Die Leuchtbedingungen, unter denen dieses Spek- 
trum erscheint, schließen stärkere elektrische Felder 
völlig aus. 
Im Spektrum AIIII des zweifach ionisierten Alu- 
miniums*) habe ich außer dem starken Paare 
38d;—4pj; 3601—3612 AE. neuerdings ein Paar ge- 
funden, welches anfangs wegen naher Koincidenz mit 
Verunreinigungen tibersehen war, niimlich: 
Int. AL Vv Komb. 
4 3350,875 2983440 4d,—6p, 
5 3348,42 29 356,27 4d,—6p, 
Es ist wahrscheinlich, daß die unter ,,Komb.‘‘ ange- 
gebene Deutung zutrifft. Die Termwerte 6p; fügen 
sich gut in die mp,;-Folge, und die Schwingungsdifferenz 
des Paares hat die erwartete Größe. Weitere Glieder 
solcher ‘Hauptserien liegen bei ALIII nicht in dem 
beobachteten Spektralgebiete oder können dort nicht 
mehr intensiv genug erwartet werden. 
Diese Hauptserien können bei Al II oder Al III voll- 
ständig oder mit einzelnen Gliedern beobachtet wer- 
den, weil hier die Terme 3d; genügende Größe haben, 
und weil daher im Sichtbaren oder Ultravioletten 
Linien derselben liegeff. AIII ist ja ungefähr das 
Spektrum Mg I mit vervierfachten Termen, also in vier- 
facher Vergrößerung, und dabei bedeutend nach Violett 
verschoben. AIIII enthält, roh gesagt, verneunfachte 
Na I-Terme, gibt also noch mehr nach Violett ver- 
schoben das Na I-Spektrum in neunfacher Vergrößerung - 
ungefähr wieder. 
Im Falle des Spektrums AIIIT sind weiter er- 
kannt außer den Serien 3di—mfj, 4d;—mfj; und 
3)- F. Paschen, Ann. d. Phys. 71. (1923), S. 537. 
4) F. Paschen, Ann. d. Phys. 71. (1923), S. 142. 
