





























asser hinausfließft. Im Mittel der über ein 
Jahr erstreckten Beobachtungen "können die 
Verhältnisse als stationär angenommen werden; 
der Tangentialschub des Windes hebt sich dann 
im Jahresmittel wegen des Wechsels der Rich- 
tungen fast hinweg, so daß als treibende 
Kräfte nur die Druckwirkungen der verschie- 
denen Wassersäulen übrig bleiben; wenn die 
_ Bewegung stationär ist, so müssen: diese ge- 
rade durch die Reibung wieder aufgehoben wer- 
den; denn wegen der Schmalheit der Rinne kann 
von Querströmungen abgesehen werden. Lest 
‘man die x-Achse eines Koordinatensystems in din 
ie ängsriehtung des Gewässers und die 2-Achso von 
_ der Oberfläche senkrecht nach unten, so lassen 
sich, wenn noch p den Druck und g die Fall- 
beschleunigung bezeichnet, die Kräfte durch die 
Gleichung: 


Ox 
ausdrücken, während die Bedingung stationärer 
Verhältnisse auf 
d — 2 (4 2@)\)) 
Ore Oz 
op 
x 0x 
führt. Indem Jacobsen zwischen beiden Glei- 
chungen p eliminiert und für die Berechnung 
der Dichte q fünfjährige Beobachtungen des 
Salzgehalts und der Temperatur verwendet, ge- 
winnt er als wahrscheinlichste Werte fiir A, die 
‚folgenden ; 
2 Zu 75.751002 12851550 
BA Bf Se een A NE 19 3,8, 
Werte, die unter sich in Anbetracht der Schich- 
tungsverhältnisse erträglich stimmen, und die bei 
_ einem Ewe eene mit den unter a) aus zän ten, 
ce) Gezeitenströme. Die kosmischen Gezeiten- 
kräfte würden in einem A Meere 
Stelle 
Men: Oberfläche bis zum a sb hin- 
herflutende Bewegung erteilen. Wenn also 
Bewegung in der Tiefe eine andere ist als an 
Oberfläche, so wird dies an den Reibungs- 


als oben. Jacobsen berechnet (1913) aus die- 
chen ee Werte für A,: 



{ ch bei. Gehrke und MeEwen) die Dimen- 
2 sec —1 hat. Da aber q für Seewasser fast 
> ist. dieser erected unerheblich, und die 
ngeordnete Bewegang und Mischung im’ Meere. | 
dies durch Warmezufuhr 

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Aus: Amplitude Phase 
Feuerschiff Amholt Knob A, = 11,4 5,6 
FeuerschiffSchultz’Grund A,. = 1,41 0,29 
Die Verschiedenheit der Werte deutet-an, daß die 
einfache Anwendung der Gesetze der gedämpften 
Schwingungen auf die Frage der Gezeitenströme 
kaum mehr ist als eine rohe ‘Annäherune. In- 
dessen bestätigen sie die schon oben gefundene 
starke Verminderung der Wirbell bildung in ge- 
schichtetem Wasser gegenüber homogenem. 
III. Austausch (A) der Temperatur. 
J. Gehrke (1909) hat wohl zuerst, versucht, 
auf Grund der Vorstellung von der Mischung zu 
wenigstens qualitativen Ergebnissen zu gelangen. 
Auch hier bildet die in der theoretischen Physik 
wohlbekannte Gleichung der Wärmeleitung 
a0 0 /, 00 
er. 08 ae) 
(= Temperatur, k = Temperaturleitungskoeffizient) 
den Ausgangspunkt, nur tritt an die Stelle der Leit- 
fähigkeit jetzt eine bedeutend größere Zahl, die 
hier As heißen soll. Aus Beobachtungen im Fin- 
nischen Meerbusen schloß er, daß der Austausch 
in verschiedener Tiefe verschieden groß ist und 
außerdem von der Jahreszeit abhängt. In einer 
späteren Abhandlung (1913) findet er an der 
Oberfläche des Bornholmtiefs As — 13, in 10 m 
Tiefe A5s = 6. 
Die Temperatur steht auch im Mittelpunkt 
ausgedehnter Untersuchungen W. Schmidts 
(1917); danach pflanzen sich plötzliche oberflich- 
liche Temperaturänderungen durch Austausch 
sehr schnell im die Tiefe fort. Bei einem Ag 
— 100, das allerdings, wie sich unten zeigen wird, 
ziemlich hoch gegriffen ist, berechnet er, daß z. B. 
% der oberflächlichen Änderung nach einer Stunde 
bereits in 4 m Tiefe, nach einem Tage in 20 m 
Tiefe angetroffen würden. (Übrigens würde das 
gleiche von Stromgeschwindigkeiten gelten, im 
Gegensatze zu den oben erwähnten Anschauungen. 
von Zoeppritz.) Dadurch würden sich z. B. auf- 
fällige Temperaturschwankungen, wie sie die 
Planktonexpedition in oberflächennahen Schich- 
ten der Sargassosee fand, aus verhältnismäßig ge- 
ringen Änderungen an der Oberfläche zwanglos 
erklären lassen. Eine  lehrreiche Anwendung 
macht Schmidt auf die Temperaturen in sehr 
großer Tiefe. Die Theorie hat gezeigt, daß beim 
Mischen ohne äußere Wärmezufuhr die Tempe- 
ratur, wenn sie auch unter der Meeresoberfläche 
zuerst abnimmt, nach dem Boden hin wieder 
wachsen muß (adiabatisches Gefälle), ähnlich wie 
dies im Luftmeere der Fall ist; doch ist die Zu- 
nahme wegen der geringen Zusammendrückbar- 
keit des Wassers viel kleiner und nur in sehr 
großen Tiefen wahrnehmbar. Beobachtungen 
haben nun gelegentlich eine stärkere Zunahme ge- 
zeigt, als die Theorie sie fordert, und man erklärt 
aus dem Erdkörper, 
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