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Zahl N; der Natriumatome im N Er 
multipliziert mit dem Einsteinschen Wahrschein- 
lichkeitsfaktor a, für den spontanen Übergang 
aus dem Anregungszustand % in den Normalzustand ® 
und mit dem Verhältnis "0. der statistischen Gewichte 
in den beiden Zuständen. Die magnetorotatorischen 
Messungen von Jt ergeben also ‘dite Anderung von N; 
mit dem Salzgehalt bzw. mit der Temperatur. Das 
Anwachsen von N mit der Tiemperatur beruht daher 
auf der Zunahme der Zahl der normalen Natriumatome, 
d. h. auf der Steigerung der Dissoziation des der 
Flamme zugeführten Salzes, und auf diesen Dissozia- 
tionsprozeß kann man die Überlegungen von Herrn 
Gerlach anwenden. Im Fall des bei den Messungen be- 
nutzten Na,CO3 ist der primäre Vorgang der bei der 
Flammentemperatur wahrscheinlich vollständige Zerfall 
in CO, und Na,0, und letzteres zerfällt in Natrium- 
atome und Sauerstoff. Die Wärmetönung dieses Vor- 
ganges ist es also vermutlich, die aus den genannten 
Messungen mittels Gerlachs Rechnungen zu entnehmen 
ist; und soweit Daten bekannt sind, liegt der Wert 
48 900 cal. in der richtigen Größenordnung. Man kann 
auf diese Überlegungen eine ganz interessante Methode 
gründen, um die Dissoziationswärme von Metallver- 
bindungen auf rein optischem Wege zu messen. 
Breslau, den 10.Oktober 1923. 
Rudolf Ladenburg. Hermann Senftleben. 
Herr W.Gerlach teilt mit, (daß er, nachdem zwei 
Ansichten über diese Frage geäußert worden sind, eine 
weitere Diskussion so lange aufschieben möchte, bis 
besseres, zuverlässigeres experimentelles Material zu 
der Frage der Magnetorotation und der anderen Dis- 
persionserscheinungen in Metalldämpfen vorliegt. 
Berlin, den 10. “Dezember 1923. 
Die Schriftleitung. 
Zur Ableitung der Lorentz-Einsteinschen 
Transformationsgleichungen. 
In der Mittelschulzeitschrift „Nastavni Vjesnik“ 
(Zagreb, Jahrg. XXIX, 1921, S. 238; kroatisch) ver- 
öffentlichte ich eine Ableitung der L.-E-Transforma- 
tionsgleichungen, die ich Vorlesungen aus dem Jahre 
1910 entnahm. Der betreffende Aufsatz wurde in. den 
Physik. Berichten +, S. 380, abfällig besprochen, so- 
dann auf Grund von unveröffentlichten, Übersetzungen 
von Max v. Laue als richtig befunden (,Nastavni 
Vjesnik“ XXXI, 8. 355), von einem bekannten Gegner 
der Relativitätstheorie hingegen abgelehnt (,,Univer- 
zum“, Zagreb, I, S. 313). Da es nun untunlich wäre, 
eine Diskussion weiterzuführen in Zeitschriften und in 
einer Sprache, die nicht allen Beteiligten zugänglich 
sind, möchte ich im folgenden ‘den beanstandeten Teil 
meines Aufsatzes wiedergeben und daran eine Beant- 
wortung der letztgenannten Kritik knüpfen. Da die 
Sache trotz ihrer Einfachheit. auf Widerspruch stieß, 
scheint sie mir eine passende Gelegenheit zur Ein- 
übung der Anfangsgriinde der besonderen Relativitäts- 
Ghooris zu bieten. 
Das System (Beobachter) 3 (&, y, &, 1, Anfangs- 
punkt Q) möge sich relativ zum System S (a, y, 2, t, 
Anfangspunkt O) mit der konstanten Translationsge- 
schwindigkeit v bewegen. Die Orientierung dier Koor- 
dinatenaxen sei die übliche. Im Zeitpunkt ¢=0, 
da O und Q zusammenfallen, mögen aus O Lichtstrahlen 
nach allen Seiten ausgesandt werden, welche dann an 
geeignet aufgestellten Spiegeln in Punkten P zurück- 
‚geworfen werden, u. z. derart, daß nach der Reflexion 
alle Strahlen im Punkte Q 
treffen. Für den Beobachter S müssen die Punkte P 
Genüge leisten, muß 7 konstant sein, Es = also 
‘man leicht auch durch Nielerschreiben der entsp 
gleichzeitig zusammen- 











































re Brei man Sh nn OP=r, di 
szisse des Punktes P mit &, so lautet die Gleich 11 
Ellipsoides : 
age; See De Konst. 
und \da der Weg OQ des ere ee Q in gh 
Zeit zurückgelegt wird wie der Lichtweg OP+ 
erhält die Gleigkuse des Elipessee die Form: = a 
r— x = Konst. 

Wenn man nun die Zeit, zu der das Licht 
Punkt P erreicht, mit ¢ bezeichnet, demnach r= 
setzt, folgt aus der Gleichung des Ellipsoides: 
z 6 
Dies gilt für den Beobachter S; der Beobachter 
braucht gar nicht zu wissen, daß er relativ zu 8 n 
wegung ist; er setzt voraus, daß das System 3 
and daß die Lichtstrahlen, die aus Sep be 
Punkte 12 ee 
Demnach: wann immer # und t der Gleich a 
> : 
T = eine Funktion von ¢ ane x. = 
Der weitere Weg zur vollständigen Able un 
Transformationsgleichungen isthier ohne Inter 
ich aur were zur en des erwähnten 
Beobachters 3 als verschieden auffassen“ 
würde „mithin das, was für den Beobachide > ein 
dieselbe Kugelfläche ist, als zwei verschiedene Fläi 
autfassen“. Um diese „Schwierigkeit“ zu hh 
ee man ee 
Spiegelfläche rede Falls nun die Spiegel im Sys 
ruhen, können sie zu einem Ellipsoidspiegel ver 
werden, dessen Oberfläche eben mit dem in | 
leita benutzten Ellipsoiile “identisch ist. — 
Spiegel nennen wir: Spiegel D. Falls aber die S 
im System 3 ruhen sollen, muß ihre Orienta 
ändert werden, da sie ja für das System S bew 
Spiegel sind und für solche das gewöhnliche Refl 
gesetz" keine Geltung hat. In diesen Falle könn 
Spiegel zu einer Fläche vereinigt werden, ¢ 
System = eine Kugel ist. Diese Kugel nennen 
Spiegel A. ~ : <a 
Nun muß D vermöge der relativistische 
traktion im System = als eine Kugel erschei 
den Formeln ersieht. Der Mittelpunkt dieser 
obigen Ableitung keine nähere Beziehung hat, 
nn En, Ss als abc ciel Bess se 
im Zeit pandte aS Reflexion sich decken“ 
klang mit dem Reflexionsgesetze, welches 
