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et M’ deux points auxquels aboutissent des rayons ayant 
traversé la lame en faisant le même angle « avec la nor- 
male. Les retards en ces points seront respectivement (*) 
Be . £ Be l 
te sin” — (4 — sin*xcos"V) (1) 
COS CUS æ 
EX: : 2 
Ta = — —sin#— (4 — sin°xsin*V). (2) 
COS & COS « 
Or, de V € 45°, on déduit r4 < ro, c’est-à-dire qu’en 
deux points situés sur les bissectrices à égale distance du 
centre du champ, le retard est le plus petit sur la bissec- 
trice aigue. 
% 
* * 
On déduit de là un moyen pour connaître où se trouve 
la bissectrice aiguë dans une lame parallèle au plan des 
axes optiques : plaçons les bissectrices à 45° des nicols 
croisés (fig. 1), puis faisons avancer de A vers A’ un 
biseau de quartz parallèle, son arête en avant et de 
manière qu’il y ait soustraction de retards. Pour fixer les 
idées, supposons que la lame donne en son centre un 
(*) Le retard en un point quelconque d’une lame cristalline est 
donné par 
IN == 
sin 0 sin 07, 
COS x 
formule dans laquelle e est l’épaisseur de la lame; B— 7e — na, la 
biréfringence de la substance ; «, 6, 0’, les angles que le rayon abou- 
tissant au point considéré fait respectivement avec la normale à la 
lame et avec les axes optiques. 
