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du côté de la bissectrice aiguë; on a | 
R — Betga sin(2V — &)(*) (45) 
R'— Be tg a sin(2V + &): (14) 
on en déduit 
R'— R — 2Be sin à tg a cos 2V, 
quantité essentiellement positive; de sorte qu'à égale 
distance du centre le retard est plus petit du côté de la 
bissectrice aiguë. 
Pour connaître le signe optique du cristal, il reste donc 
à déterminer si, à égale distance du centre, le retard est 
plus petit du côté où le quart d'onde à produit la tache 
noire ou bien de l’autre côté. 
Si l’on pense à la forme approximativement circulaire 
attribuée d'ordinaire aux lignes d’égal retard d’une lame 
normale à un axe optique, on croira, de prime abord, 
que le problème ne peut être résolu pratiquement ; mais 
on va voir que dans certains cas cette approximation 
n’est guère admissible lorsqu'on s'éloigne du centre du 
champ. 
%k 
*% x 
Variation du retard sur la trace du plan des axes 
optiques dans une lame normale à l’un de ces axes. 
(*) Cette formule suppose le pôle 0’ du second axe optique situé 
hors du champ; pour l'appliquer à un DEEE, par exemple, il 
faudrait d’abord écrire sin (4 — 2V}, 
