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contrée par la parallèle qu’on leur mène par le centre de 
celle-ci. On obtient donc un cône réfracté unique ayant 
pour sommet le centre de la lentille et dont les généra- 
trices s’obtiennent en relevant, d'après les lois de la 
réfraction, chaque génératrice du cône incolore dans le 
plan qu'elle forme avec l’axe de la lentille. Le cône 
rétracté coupe la sphère focale suivant une courbe que 
l'œil projette sur la base de la lentille, de sorte que la 
ligne incolore réelle est la projection sur le plan du réticule 
de la courbe interceptée par le cône réfracté sur la sphère 
focale du collecteur. 
En se reportant à ce qui a été dit pour le cône inco- 
lore, on voit que le cône réfracté passe par les axes 
optiques réfractés et par la direction fixe représentant le 
rayon parallèle à la vibration d’un nicol après réfraction; 
de sorte que la courbe sphérique se meut sur la sphère 
en passant par les pôles mobiles des axes optiques 
réfractés et par un point fixe très voisin de la base de 
l'hémisphère focal. La même chose a lieu en projection; 
on en conclut que la ligne incolore relative à l’analyseur 
se meut dans le réticule en passant par un point fixe 
situé sur la section du polariseur, très près du bord du 
champ possible. 
Le cône réfracté est en général du sixième degré. 
. Les résultats auxquels nous parvenons ne concordent 
pas avec les notions admises actuellement. La plus 
grande divergence est relative aux lames uniaxes paral- 
lèles à l'axe optique : ces lames sont censées ne pas 
avoir des lignes incolores, parce que, dit-on, en tous leurs 
