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neux, il suffirait donc de remplacer la dernière des cinq 
équations de la page 374 par 
mx + ny + cpz = 0. 
On obtient 
dé He. 
a (b°—c°) NeSpS — (a?—c°) b* TMS 
CAE 0) 0, 
À My Ne 
ou, en désignant par 2V’ l’angle autour de z des axes de 
réfraction conique extérieure, 
x cos *V’ y z sin *V’ 
2 + —— — 0 
Nz— Py  Px—Mz My — Nx 
La section de ce cône par le plan des xz donne 
x— + 7 ig V’, 
c’est-à-dire que ce cône passe par les axes de réfraction 
conique extérieure, normales aux sections cycliques de 
l’ellipsoide principal. 
Seulement, lorsque ce cône lumineux se réfracte en 
émergeant dans un milieu isotrope, ses génératrices 
deviennent les directions de propagation normales des 
ondes réfractées, dont la direction dépend de celle des 
directions de propagation normale des ondes incidentes 
et non de celle des rayons lumineux. Le cône, réfracté 
dans la lentille collecteur, est donc bien celui que nous 
avons obtenu dans les pages précédentes; la ligne inco- 
lore réelle passe bien par les pôles apparents des axes 
optiques et non par ceux des axes de réfraction conique 
extérieure. 
