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est donc dans le plan du tableau; le plan d'incidence SS' 
passe par R et est donc normal au tableau, + étant l'angle 
que ce plan fait avec le plan de polarisation x normal à 
la vibration. Le plan de séparation des deux milieux est 
un plan non figuré passant par la droite t{’ normale au 
plan d'incidence. Décrivons du point R comme centre 
une sphère de rayon 4 et soit R’ le point où la parallèle, 
menée par le centre au rayon réfracté, perce la sphère; 
l'arc RR’ mesurera l’angle à — $ que font entre eux le 
rayon incident et le rayon réfracté. 
Construisons la vibration du rayon réfracté, vibration 
qui se trouve dans le plan £AV ayant R’ pour pôle; l’angle 
que le plan d'incidence fait avec le plan de polarisation 
du rayon réfracté est égal à l’angle des normales à ces 
plans, c'est-à-dire à l’angle que tt’ fait avec la vibration 
cherchée ; celle-ci s’obtiendra donc en portant sur £A, à 
partir de t (*), un are s donné par la formule (1); or, je 
dis que l'extrémité de cet arc se trouve en B, sur le cercle 
v'Rvo. En effet, le triangle rectangle {BV donne 
ee : 
cot Bt — cot ÿ cos (x — f). 
*k 
* * 
On peut observer que le plan de polarisation du rayon 
réfracté, R'N, est normal au plan v'Rv; la rotation, qui 
s'effectue donc autour de la droite Rz, n’est autre chose 
que l’angle x fait par les deux vibrations : 
gx = sin pig (a — ) (*). 
(*) Voir les notes finales. 
(**) Idem. 
