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et, comme 
æ—f$—7y, 
il vient 
cot s’=—= cot y cos y cos (Ÿ — y). 
Calculons l’angle u dont la projection de la vibration 
émergente sur la base de la lentille diverge de la section 
du polariseur; c’est l’angle dont l’analyseur devra tourner 
pour éteindre le rayon qui vibre suivant v;. Cet angle se 
calcule dans le triangle Rv;:f, dans lequel l’angle en R 
est © — u et l’angle en £, 90° — 5; on obtient 
cos y Cos (9 — y) 
OR ECO one (3) 
Cette déviation sera constatée au point E où émerge 
le rayon R’’, point qui est déterminé par ses coordonnées 
polaires + et r, 
(). (4) 
Les formules (3) et (4) permettent de calculer la dévia- 
tion de la vibration en chaque point de la base de la 
lentille. Pour chaque circonférence de rayon r, concen- 
trique à la base, la quantité 
cos y COS(d — y) 
À — 
cos À 
est une constante, et la formule (3) peut s’écrire 
A—1 
eus. (5) 
Cette formule montre la variation de la déviation sur 
un même cercle concentrique à la base : u s’annule pour 
(*) En prenant le rayon de la lentille pour unité. 
