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plan de vibration du polariseur, une déviation uw, qui se 
calcule comme précédemment dans le triangle tv;m; on 
obtient | 
cot s — Cot(o + U) COS (y + € — À), 
puis 
COS y COS? (d — y) cos (A — €) 
cot(o + u) = cot 9 THAT (10) 
On voit que, dans ce cas, la déviation sera lévogyre 
pour un plan méridien CD traversant l’angle rRo, et 
dextrogyre pour les méridiens traversant l’angle zRv’; 
c’est-à-dire que, comme dans le cas de deux prismes 
superposés, la vibration se meut de manière à diminuer 
l'angle aigu qu’elle forme avec le plan d'incidence. 
Il s'ensuit que pour obtenir une courbe noire dans les 
cadrans Ro, r'Rv’, il faut donner à l’analyseur une 
déviation lévogyre; en d’autres termes : pendant la rota- 
tion de quelques degrés donnée à l’analyseur, les courbes 
noires doivent apparaître dans les cadrans où les nicols 
font un angle légèrement obtus. 
L’équation (10), que l’on peut écrire 
| cot (? +- u) = B cot Po 
en posant 
cos y cos*(d — y) cos (À — €) 
B = ——_————, 
COS (y + € — À) 
montre que le phénomène sera analogue à celui présenté 
par une seule lentille. B, qui est une constante pour un 
même cercle d’émergence, devient égal à 1 pour « = (?, 
