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milieu ambiant, et nous désignerons sous le nom de 
ligne d'action l’axe de ces fibres, dont l’ensemble déter- 
mine un champ que nous désignerons sous le nom de 
champ d'action. L’intensité du champ d’action est mesurée 
par le nombre de lignes d’action qui traversent l’unité 
d’une surface normale à celles-ci. Si, au lieu de consi- 
dérer cette surface à une certaine distance du conduc- 
teur, nous considérons la surface du conducteur lui- 
méme, le nombre de lignes d’action qui émanent de 
celle-ci par unité de surface définira ce que nous appelons 
densité d'action. 
Si nous considérons l’intérieur du conducteur, nous 
voyons que la pression y sera uniforme et différente de 
celle de l’espace. On dit alors que le potentiel est con- 
stant et différent du zéro conventionnel. 
Nous voyons done : 
1° Que la densité d’action est indépendante du rayon 
de courbure, et nous verrons plus loin qu'il doit néces- 
sairement en être ainsi ; 
2° Qu'elle sera proportionnelle à la déformation posi- 
tive ou négative subie par l'ion; 
5° Que si l’on considère le champ d’action dans le 
milieu environnant, celui-ci est d'autant plus intense que 
le rayon de courbure est plus grand. 
Supposons que l’on introduise dans ce champ d’action 
un conducteur que nous supposerons inilialement neutre 
et considérons les surfaces d'équiaction ou d’égale pres- 
sion, limites N,N’ (fig. 8). 
Ce conducteur, en vertu de sa conductibilité, possédera 
la même densité d'action dans toute son étendue et 
prendra la déformation qui correspond à la surface 
d'équiaction moyenne N. Dans cette région, il y aura done 
