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surface plane indéfinie,toute densité apparente disparaîtrait, 
bien que le champ d’action atteigne dans ces conditions 
son maximum d'intensité. 
Si donc nous désignons par À la densité apparente, 
par F la densité d'action, nous aurons : 
AV=sLix, 
ou 
r représentant le rayon de courbure de la surface du 
conducteur influençant et 4 une constante. 
Nous aurons donc, pour r = + ou pour la surface plane, 
A — 0. 
Nous voyons donc que la densité apparente est nulle 
pour une surface plane; mais si l’on considère cette 
densité comme réelle, ainsi que le veut la théorie actuelle, 
on est conduit à cette conclusion paradoxale et contraire 
à l'observation que deux lames planes parallèles chargées 
au même potentiel, ne peuvent en aucun cas exercer 
d'action mutuelle. La cause de l’action, le fluide ou les 
électrons d’un signe donné, en excès, ont cessé d’être 
présents. Or, puisqu'il ne peut y avoir d’effet sans cause, 
aucune action réciproque ne peut se manifester. 
Si nous retirons le conducteur influencé du champ, il 
reprendra nécessairement la déformation qui correspond 
au zéro conventionnel de l’espace. La variation de défor- 
mation subie aura pour mesure l'y, qui correspond à la 
région neutre. 
Mais si nous établissons le contact, le conducteur 
influencé prendra la déformation F, et lorsque nous le 
retirons, il conserve une déformation qui a pour mesure 
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