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F — Fx,, N représentant la surface d’équiaction de la 
ligne neutre lorsque le conducteur influencé se trouve à 
une distance infiniment petite du conducteur ; c’est-à-dire 
qu'il conservera une charge, laquelle serait nulle dans le 
cas de la surface plane mdéfinie; le champ étant constant, 
on al = Fx,. La même condition est nécessairement 
réalisée si l’on touche l’intérieur d’un conducteur à l’aide 
d’un plan d’épreuve qui s’y trouve entièrement plongé. 
Considérons maintenant le cas d’un champ variable, 
par exemple celui qui se développe autour d’un ellipsoïde 
et supposons que le conducteur mis en contact soit très 
long. Lx, sera alors négligeable et la déformation défini- 
uve, qui a pour mesure F — F\y,, sera toujours égale à F. 
En d’autres termes, quel que soit le point touché, quel que 
soit le rayon de courbure, nous observons toujours la 
même déformation. 
Ce que l’on exprime en disant que le potentiel est le 
même en tous les points d’une surface, quel que soit son 
rayon de courbure, que l’on considère la surface inté- 
rieure ou la surface extérieure. On le démontre en met- 
tant la surface en contact avec un électromètre à laide 
d’un fil long et fin. 
Lorsque nous considérons un conducteur de faible 
longueur, F — Fx, varie nécessairement avec le rayon de 
courbure, le champ d’action auquel correspond F\, est 
d'autant plus: faible que le rayon de courbure est plus 
petit; il en sera par conséquent de mêmedelx,, etF —Tx, 
sera alors le plus grand. Ce qui portait les physiciens à 
croire que la substance électrique était là en plus grande 
abondance. 
Il résulte de l’ensemble de ce que nous venons de dire 
que nous pourrons tracer le cycle des variations de la 
