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sité du champ s'accroît, et il arrivera un moment où la 
déformation acquise au contact sera complètement 
détruite par cette induction lorsque lx — Fx,. Nous 
aurons atteint alors la région neutre. 
Enfin, nous rencontrerons la région a pour laquelle, 
après le contact, l'induction inverse dépasse l'y, et nous 
voyons alors notre plan d'épreuve doué d’une déforma- 
tion négative, si À est positif, et inversement s’il est 
négatif; on a alors. Ên — Fn, < 0. La densité appa- 
rente À de p change de signe. 
Lorsque l’on met le conducteur influencé en contact, 
à l’aide d’un fil long et fin, avec un électroscope placé 
en dehors du champ, 1l indique naturellement, ainsi que 
l’ellipsoide, le même potentiel, quel que soit le point du 
conducteur c touché par le fil. 
Il nous reste à dire un mot du plan d’épreuve propre- 
ment dit, c’est-à-dire d’une lame très mince et isolée 
mise en contact avec le conducteur. Si nous la suppo- 
sons d'épaisseur négligeable, nous aurons sensiblement 
Fx = F\., c’est-à-dire qu'un pareil plan ne devrait 
ramener aucune électricité. 
Il est facile de reconnaître par l’expérience que ce qui 
se passe est beaucoup plus compliqué dans ce cas parti- 
culier, car les lames minces de même que les pointes 
déterminent une émission 1onique, semblable à l’aigrette, 
même en l'absence de tout phénomène lumineux. Le 
milieu environnant devient alors conducteur, et les 
choses se passent à peu près comme si le plan d'épreuve 
restait relié au conducteur, alors que la distance qui les 
sépare est déjà considérable. Cette manifestation n’est 
du reste jamais complètement nulle, même dans les cas 
précédents. 
1907. — SCIENCES. 29 
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