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c’est-à-dire que les actions sont inversement proportion- 
nelles au carré des distances et directement proportionnelles 
au produit des densités d'action agissantes. 
Si le corps influencé est très allongé, on peut écrire 
T, = 0, d’où 
NT 
Pour que la déformation critique soit atteinte, 1l faut 
donc l; == F,. 
Si, enfin, nous considérons un champ constant, éma- 
nant d’une lame plane indéfinie, on a F, = F,, ou 
N=F;, 
c’est-à-dire que le potentiel critique est atteint et, dès 
lors, tout conducteur doué d’une déformation initiale, 
aussi petite que l’on veut, sera sollicité, suivant le signe 
de sa déformation potentielle, par la surface plane, dont 
la densité apparente A est nulle. 
Considérons donc le cas où l’on introduit dans un 
champ parallèle une petite sphère, par exemple, posse- 
dant un potentiel initial. Dans ces conditions, nous 
superposons à ce champ parallèle un champ divergent 
déterminé par la petite sphère. Si nous déplaçons cette 
sphère vers le conducteur plan, supposé de même signe, 
nous éprouverons une résistance qui ne variera pas tant 
que la distance sera suffisante pour que l’action du champ 
divergent soit sans influence sensible sur le conducteur 
plan. Mais lorsque la distance sera devenue assez petite 
pour que cette action ne soit plus négligeable, la force 
répulsive croîtra jusqu’au contact. En un mot, la variation 
du potentiel ne sera plus constante. 
