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sa valeur devrait être nulle, étant donné que sa grandeur 
est inversement proportionnelle au rayon : 
F=2rA = 97 — 0 pour R = &. 
Ce que l’on doit introduire alors, c’est la considération 
de la grandeur F, de la densité réelle que l’on peut définir 
comme mesurant l’action susceptible d’être exercée par 
l'unité de surface. 
On pourra nous demander maintenant si cette nouvelle 
densité F ne peut pas représenter les fluides ou les élec- 
trons qui ont été admis jusqu’à présent. Nous pouvons 
répondre que non, avec la même certitude, car ainsi que 
nous allons le démontrer rigoureusement, T' doit étre 
indépendant du rayon de courbure, cette densité est la 
même à l’intérieur et à l’extérieur d’un conducteur, elle 
est encore la même dans toute l’étendue d’un conduc- 
teur soumis à l'influence. Or, on sait qu’il ne peut en 
être ainsi dans la théorie des électrons. 
Cette grandeur représente donc bien le nombre de 
lignes d'action qui sortent de la surface d’un conducteur, 
elle mesure la déformation potentielle. 
On peut dire que c’est la confusion qui a régné jusqu’à 
présent entre les grandeurs F et À, et le fait d’avoir pris 
la densité apparente A pour une réalité, qui à permis 
l’éclosion de la regrettable théorie des corpuscules élec- 
triques, laquelle aura pour résultat de retarder pendant 
de nombreuses années encore le progrès des sciences 
physiques. Qu'on se souvienne qu'il à fallu cent cin- 
quante ans pour faire disparaître la croyance aux cor- 
puscules lumineux. 
