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Pour une surface plane, nous aurons de même 
U — fD, qui est applicable pour toute valeur de D, 
attendu que, le champ étant constant, f l’est également. 
Considérons donc le potentiel d’un conducteur $ plan 
par rapport à une surface plane N (fig. 15), et remar- 
quons que l’on a f— 2rl. 
SE OO © À CO OS 
lenr.f D 
FICTAS. 
Le potentiel de la surface S par rapport au plan N sera 
U = 270 D, 
si nous considérons un conducteur plan électrisé. Mais 
si nous placions en N un conducteur S’ dont la densité 
d'action serait la même que sur S, nous pourrions 
admettre qu’un travail égal et s’exécutant en sens con- 
traire serait virtuellement capable de se produire. 
Les choses se passent comme si l’on considérait deux 
corps rayonnants l’un vers l’autre et qui se trouvent en 
équilibre de température. Si lon n'introduit pas la 
considération de ce travail virtuel, on est conduit à cette 
conclusion contraire à l’observation, que deux plateaux 
ayant même densité d'action n’exercent aucune action 
réciproque. | 
Nous aurons done, dans le cas de deux plateaux S et S’ 
ayant même déformation potentielle, à considérer un 
travail double, chacun de ces travaux s’exécutant sous 
