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du potentiel telle qu’elle est actuellement établie, la 
démonstration de la formule de lord Kelvin ne s'applique 
qu'au dernier cas. Voici, par exemple, la manière dont 
s'exprime S. Thomson : 
« Représentons par U, le potentiel du disque mobile 
qui a une charge positive de densité T, et par U le 
potentiel de la plaque fixe sur laquelle se trouve une 
charge de densité —T. La différence de potentiel 
U, — Ua représente le travail qui doit être effectué 
sur une unité de charge positive pour la transférer de 
U à U:. 
» Mais la force exercée sur une telle unité située entre 
les deux plaques sera une attraction 27F due à la 
plaque mobile, au total égale à 47F, et si D est la 
distance entre les plaques, le travail — force X distance : 
U, Le U— kr D. 
» Si S est l’aire de la plaque mobile, SF est la 
quantité totale d'électricité qui s'y trouve et, par con- 
séquent, elle sera attirée par la plaque fixe avec une 
force f = FL x SF (équation 6). » 
Or, si l’on part de ce raisonnement et si l’on consi- 
dère les deux valeurs de Ü positives et égales, ce travail 
sera nécessairement nul. 
Nous aurons donc : 
(Ed MEN te D SAS 
d'où F — 0, ce qui était conforme aux vues admises, 
puisqu'on admettait une densité électrique nulle à 
l’intérieur des conducteurs; mais ce qui est contraire 
à la réalité, car on aurait alors : 
