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langes de gaz raréfiés; mais la conclusion qu'il en tra fut 
bien différente. Se refusant à croire qu'un liquide distillé 
avec tous les soins voulus püût renfermer des particules 
en suspension, quelque microscopiques qu'elles fussent, 
il pensa que l’on ne devait plus invoquer un effet 
de réflexion particulaire, mais attribuer nécessairement 
l’illumination à une propagation latérale du mouvement 
vibratoire de la lumière au sein de l’éther condensé du 
milieu réfringent. [1 supposa même « qu’il existe, pour 
chaque corps transparent et pour chacune des radiations 
simples, un coefficient d'illumination complémentaire du 
coefficient de transmission », et que « l’absorption par- 
üelle d’une radiation simple par une épaisseur déter- 
minée de ce milieu, résulte de la propagation latérale du 
mouvement vibratoire qui lui correspond ». 
Ces conclusions étaient de la plus haute importance 
pour la théorie physique de la lumière et, partant, pour 
l'interprétation des phénomènes lumineux observés dans 
la nature, particulièrement dans les eaux des mers et des 
lacs. Elles ne furent cependant pas acceptées sans con- 
testation. 
J.-L. Soret avait déjà attribué les phénomènes d’illumi- 
nation des eaux naturelles à la présence de corpuscules en 
suspension et, dans un article intitulé : Sur l’illumination 
des corps transparents (1), 1l combattit la manière de voir 
de Lallemand. Sans faire état des objections théoriques 
que celle-ci peut soulever, il cita les résultats auxquels il 
était arrivé lui-même en poursuivant ses expériences sur 
ce sujet et il répéta que c’est bien à des particules en 
(1) Comptes rendus, t. LAIX, p. 1192; 1869. 
