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et en admettant, à cause de la petitesse de + (*) (puisque 
nous avons supposé une très faible inclinaison de laxe 
de rotation Z’ sur l’axe principal Z), que &'— nt dans le 
second membre. 
De là on tre 
sin 6’ = sin 6[1 — y cot&sin(t+£+#+)] et 
(6). . cos 0" = cos & + y sin 6 sin (it + B + p') 
— sin 6, [cot 6, + y sin (# + B + +”). 
À cause de la petitesse de 0’ et de 6, y est aussi très 
petit; mais y CoL6, sera une quantité finie, puisque y et 
sin 8, sont du même ordre de grandeur; nous la ferons 
égale à g et écrirons 
(7).n . . sin’ — sin 6[1 — gsinft + 6 + y). 
La seconde des équations (4) deviendra 
dy Yi sin(t + G+ +) 
dt sin &, 4 — g sin(t + B + 7) 
Re. 
L'intégrale en serait très compliquée. 
Afin de pouvoir arriver à des conclusions simples, nous 
admettrons que g? est négligeable vis-à-vis de l’unité et 
que cos 6, = 1; nous trouverons ainsi 
dy’ ) 
pas SFR + 1) Sin(it + B + +’) 
+ Eg°(n + [1 — cos 2(1t + 6 + »’)]. 
Avant de procéder à l’intégration, nous avons à cher- 
cher l'expression de &’ en fonction de t. 
(*) +est égal à 0,2 environ en astronomie. 
