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L’équation (9) deviendra donc 
LA 
#9 sin(nit + 6°) + Eng? [1 — cos(4g'n't) — cos A{nit + 6')]; 
d’où, en négligeant la très faible différence n, — n, : 
Ag'= — q cos(nit + 6") + +n'g°t — sin (4 n'g°t) 
— }9g° sin Ant + BG); 
et, puisque 
sin 4 — sin 6[1 — g sin(n't + B')], 
on aura 
sin6'Ag = —7y cos(nit—£") + En'gyt—sin 6 sin(£g°n't) 
(11) 
+ 4gy sin 2(nit + G'). 
La variation en longitude At’ renferme donc un terme 
proportionnel au temps (précession) et un terme à longue 
période 
kr 
gn 
| 19 
à peu près; le premier est très important, le second est 
de l’ordre de y. 
On sait, du reste, que tout mouvement de rotation 
d’un corps libre est toujours accompagné d’un mouve- 
ment de précession, hormis le cas où l’axe de rotation 
est un axe principal du centre de gravité. 
Négligeant le dernier terme, posant 
SIN 6 == 70 29 nt—T el 1 — 1, 
dans l’argument du premier terme, nous aurons : 
(42). . sing'Aÿ'= — ycos{it + B+5%") + En'grt—)osinr 
