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r étant le rayon du tube, + l'angle au centre marqué 
sur la figure, on à d’ailleurs 
= 2r° (1 —- cos»), 
(11). nr. 2 Ï 
9 — 2° (1 + sin?). 
Posant 
" V= — mé —— 2mr* (1 + siny), 
(2 y— mot  2m'r'(1 — cosy), 
d’où 
dy dy 
— = — — 2m'r sine, 
ds rdo ? 
l'intégrale de contour (équat. (6), $ 2) s'écrit 
S Y d mr? 27 mr? . 
Gr Ÿ c DEVONS K sin? . 
e *— ds = 2m'r'e e sin ? dy, 
; ds à | 
0 0 
et l'équation (6) devient 
27 2mr? 15 9 
(13) 0 np D Em re sin + do. 
De pd? 
. 
0 
Il est visible que la différence p — p, est ici positive. 
Les différentielles sous l’intégrale définie, correspon- 
dantes à deux valeurs égales et de signes contraires de 
sin #, sont inégales en valeur absolue, et la valeur 
absolue correspondante à — sin + est moindre que cette 
valeur pour + sin o. 
L'impossibilité de l’équilibre statique étant démontrée, 
