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on peut déterminer par des approximations successives 
les circonstances du mouvement. 
Examinons le cas où l’on considère l'équilibre, établi 
sous l'influence de 4, comme troublé par l’action de V. 
Soit u la vitesse du fluide considérée comme fonction de 
l'angle © et du temps t{. Pour V—0, on au — 0, et le 
fluide est en équilibre sous l’action de &. Aïnsi uw est de 
l’ordre de V. En négligeant les grandeurs du second 
ordre en V, c’est-à-dire en négligeant les grandeurs du 
second ordre en «, et introduisant d’ailleurs une force de 
frottement — Àu, où À est un coeflicient constant, on 
aura pour équation du mouvement : 
CN OTIUT ON T do TAu 
(4) + ——— —— —— 
dt SON DAS 0 7. ds p 
Actuellement, p4 désignant la densité due à la seule 
action de à, on aura o — p4 + po’; l'équation (14) 
deviendra : 
du dv Ja 1 dy p’ dy K dps K dp' K»' dp 
FIGE S ER at 
dt ds rm ds ri ds ni ds pa Us Pi ds 
(15) 
Kp' do’ Au À? 
RL EE Vrai TITI 
Ps uS P1 Pi 
et comme, ici, 
l dy K de, 
PA ds mi PA ds | 
©, 
