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varie de O à 90° avec les lignes de force magnétique. 
Supposons le gaz luminescent; lançons le courant dans 
l’électro-aimant : le champ magnétique ainsi produit 
induira dans la couche d’éther des courants inverses, 
comme dans le cas de la théorie du diamagnétique de 
Weber. Le champ magnétique contrariera également les 
courants de rotation produits par les vibrations élec- 
triques, qui sont des courants variables ; les déplacements 
de l’éther étant ainsi contrariés, l’action des vibrations se 
fera moins sentir et l’extinction se produira. 
L'induction est la plus intense pour les molécules dont 
l'angle du plan des rotations circulaires fait 90° avec les 
lignes de force magnétique; elle va en diminuant jusqu’à 
être nulle, lorsque ce plan passe par les lignes de force. 
Supposons maintenant que l’axe des plaques P et P' 
coincide avec celui des lignes de force magnétique ; dans 
ce cas, tous les plans de rotation des courants cireu- 
laires passant par des lignes de force, il n’y aura plus 
d'induction, par suite plus d'extinction; c’est en effet ce 
que nous avons observé. Les hypothèses précédentes 
expliquent bien pourquoi l’action du magnétisme sur 
l'extinction de la luminescence est nulle lorsque l’axe 
des plaques P, P' coincide avec les lignes de force magné- 
tique, et est maximum lorsqu'il est perpendiculaire à ces 
lignes de force. Voyons ce qui se passe pour les positions 
intermédiaires. 
Supposons d’abord que les molécules soient immo- 
biles dans l’espace; à mesure que l'angle de l’axe des 
plaques P, P'avec les lignes de force magnétique diminue, 
le courant circulaire coupe un plus petit nombre de 
lignes de force. Si N est le nombre des lignes coupées 
