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des deux faces de chacune d'elles et à la pression capil- 
laire exercée sur les différents points des bourrelets. 
Comme il regardait les liquides comme pratiquement 
incompressibles, il n’est pas étonnant qu'il n’ait pas 
invoqué les variations de l’élasticité des liquides. 
En 1881 (1), j'ai tâché d'expliquer les particularités 
des lames de Magnus en invoquant les variations d’éner- 
gie potentielle éprouvées par l'unité de masse du liquide 
pendant son trajet; mais, pas plus que mon illustre 
maitre, je n’ai songé à attribuer quelque influence à des 
variations survenues dans l’élasticité même du liquide. 
Sans aucun doute, les forces indiquées par J. Plateau 
jouent un rôle dans le phénomène, mais aujourd’hui elles 
me paraissent tout à fait imsuflisantes pour produire les 
effets mécaniques observés ; 1l en est absolument de 
même de l'explication que J'ai proposée en 1881 ; 
quoique exacte au fond, absolument comme celle de 
J. Plateau, elle n’est pas complète. Voilà pourquoi je me 
propose de soumettre les expériences de Magnus à un 
nouvel examen théorique et expérimental. 
Soient donc À et A’ deux Jets cylindriques de diamètre 
2R et faisant entre eux un angle 2:; l'intersection géo- 
métrique de ces deux cylindres sera une ellipse ayant 
pour demi-axes principaux R et Re. 
Passons rapidement en revue les divers cas qui peu- 
vent se présenter : 
1° Soit 2a—180° ; c’est le cas où les deux jets sont 
directement opposés, et qui à été si bien observé et décrit 
(4) Sur une propriété générale des lames liquides en mouvement 
(BULL. DE L’ACAD. ROY,. DE BELGIQUE, 3me série, t. I, n° 3). 
