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par Savart; on voil que l'intersection est un cercle de 
rayon R ; en tous les points de ce cercle, le choc des par- 
ticules liquides produit une élasticité de compression 
suffisante pour lancer le liquide latéralement et dans une 
série de plans parallèles et perpendiculaires à la droite 
contenant les axes des deux jets. Comme je l'ai dit dans 
un travail récent (1), la nappe résultante ne tarde pas à 
subir une vive résistance, non seulement par suite de la 
force contractile des couches superficielles des deux faces 
libres, mais encore et surtout à cause de l’élasticité de 
traction développée bientôt dans toute la masse. C’est 
par les variations de cette élasticité que j'ai pu rendre 
compte, d’une façon très plausible, des diverses particu- 
larités de la nappe de Savart. 
90 Soit « — 90° — :; dès lors, la surface suivant 
laquelle a lieu le choc des deux Jets est une ellipse ayant 
pour demi-axes R et à; si € est très petit, cette ellipse 
se rapproche beaucoup d’un cercle ; alors la nappe est un 
peu plus développée dans la direction de la résultante 
des deux vitesses égales des Jets; de plus, elle se trouve 
dans un plan contenant cette résultante et perpendicu- 
laire au plan des axes des deux jets. On conçoit aisé- 
ment que la force élastique développée par le choc 
distribuera le liquide tout autour du centre de l’ellipse, 
mais plus loin dans le sens de la résultante des deux 
vitesses qu’en sens opposé. 
3° Cette différence se dessine de plus en plus fortement 
à mesure que « croit davantage ; lorsque : = 45°, ou bien 
(1) Sur les nombreux effets de l'élasticité des liquides (BuLL. DE 
L'ACAD. ROY. DE BELGIQUE, 3e série, t. XXXVI, p. 281, 1898). 
