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2 « — 90°, c'est-à-dire lorsque les axes des deux jets se 
coupent à angle droit, le demi-grand axe de lellipse 
devient RV/2; dans ce cas, Magnus a constaté que le 
liquide n'est plus lancé dans l’angle AIA'’ (fig. 2) qu’à 
une petite distance IB, tan- 
dis que, dans toutes les 
autres directions situées 
dans le plan normal à AIA' 
et projeté en BC, le liquide 
est lancé plus loin, sous la 
double influence de l’élasti- 
cité de compression déve- 
loppée par le choc et de la 
résultante des vitesses des 
deux jets, estimée suivant 
chaque direction. 
Pour une charge d'environ 1 mètre, la nappe est 
limitée par un bourrelet BDCD' d’où se détachent de 
nombreuses gouttelettes, et entre les portions antérieures 
duquel se renouvelle constamment une lame striée et 
tendue; dans ma théorie actuelle, la rapide extension des 
portions liquides qui ont participé au choc tend à pro- 
voquer un écartement mutuel de toutes les molécules qui 
s’'éloignent de la portion 1; de là naît dans tous les filets 
composant la nappe une réaction due à l’élasticité de 
traction ; c’est cette réaction qui non seulement produit 
le bourrelet terminal, mais encore agit constamment 
pour rapprocher les portions D, D'; si la charge est con- 
venable, ces portions peuvent aller jusqu’à se rencontrer 
en C, par exemple, point à parür duquel tout le liquide 
s'éparpille. 
Au contraire, si la lame intérieure n’est pas assez 
