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offriraient une certaine résistance au déplacement lors- 
qu'elles seraient soumises à l’action d’une poussée. 
Il en résulte que nous pourrons réaliser une ombre 
notablement élargie, semblable à celle qui est mdiquée 
en pointillé. 
Mais, en général, le phénomène est plus complexe ; en 
effet, si nous considérons un plateau de résine électrisé 
d’une manière continue, 11 n’y aura pas simplement 
conduction par le jet d’éther condensé qui viendra 
frapper l’espace a, mais la lame d'éther condensé qui se 
développera à la surface de la résine, aura aussi pour 
effet de refouler les tourbillons, en les prenant par la 
base, vers l'ombre géométrique. Ce refoulement se pro- 
duira même à l'intérieur de l'ombre géométrique. La 
réduction des dimensions de l’ombre sera d'autant plus 
grande que le temps de pose aura été plus long. 
Le photogramme IV représente l'ombre d’une tôle 
carrée avec deux temps de pose différents. 
Il est donc aisé de voir que pour obtenir la figure 8, 
il faut s'opposer aux effets de la lame d’éther qui s’étale 
sur le plateau de résine. On y réussit en traçant à 
l’aide d’une bouteille de Leyde, faiblement électrisée, une 
série de traits déliés sur le plateau. Dans ces conditions, 
le glissement des tourbillons à la surface s'exécute plus 
difficilement. 
Afin de montrer l’action préservatrice des lignes 
de force ou des tourbillons limités (fig. 9), et afin de 
reconnaître également que la stabilité de ceux-ci est 
d'autant plus grande qu’ils sont de plus faible longueur, 
ce qui est évident a priori, nous avons disposé sur le 
plateau de résine un gros fil métallique incliné à 45° 
