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cas énoncés ci-dessus, le liquide peut occuper les sections 
consécutives du jet sans que sa compression atteigne le 
degré au delà duquel la colonne se divise. 
C. Rappelons maintenant l’action si curieuse d’un faible 
champ électrique sur une veine ascendante très mince : 
ainsi que je l’ai dit dans mon travail de 1897, si l’on 
électrise faiblement par influence une veine d’eau très 
mince, le fluide électrique est très probablement distribué 
sur une portion de la gaine d’air qui entoure le jet. Or 
les particules d’air ainsi électrisées se repoussent d’autant 
plus fortement qu’elles sont moins écartées entre elles ; 
il me paraît rationnel de conclure que cette répulsion 
doit favoriser l'accroissement de la section transversale 
du jet, et par suite le maintien de la cohérence du jet. 
Bien entendu, 1l faut que l’accroissement de section de la 
veine soit très faible, car la compression du liquide est 
elle-même très peu marquée. Aussi, dès qu'on approche 
trop le corps inducteur, les répulsions électriques pro- 
voquent au contraire l’éparpillement du liquide, ainsi 
que l’ont observé tous les physiciens qui ont répété 
l'expérience faite par hasard par un constructeur 
d’'Eperies en Hongrie. 
Comme Je l’ai avancé en 1897, l'explication que j'ai 
proposée exige que l’électricité ne produise aucun effet 
si le jet est formé par un liquide mauvais conducteur, ou 
bien par un liquide bon conducteur mais très dense, tel 
que le mercure, ou bien encore si l’orifice n’a qu’une 
fraction très petite de millimètre de diamètre, ou enfin 
quand le jet a une épaisseur supérieure à 4 millimètres. 
Or ces restrictions ont été confirmées par l’observation 
directe. 
