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Il est facile de voir quelle sera l’action de l’aimant sur 
les courants permanents électro-thermiques, qui régissent 
la température. 
Rappelons que la propagation de la chaleur est due à 
l'induction des courants isothermiques, et que cette induc- 
tion est directement proportionnelle, toutes choses étant 
égales, à l'intensité du courant ou inversement propor- 
tionnelle à la résistance électrique. Or l’aimant a pour 
effet d'orienter les courants thermiques qui montraient 
la moindre résistance (ceux dirigés suivant la direction 
axiale) normalement à la direction des tourbillons, cor- 
respondant à la plus grande résistance (leur axe coïncide 
avec les lignes de force), ainsi que l'indique la figure 2. 
L’intensité des courants électro-thermiques sera donc 
diminuée dans la même mesure que l'intensité des cou- 
rants électriques ordinaires. Les isothermes qui corres- 
pondent aux courants électro-thermiques subiront la 
même rotation que le courant proprement dit. On sait 
que celte constatation a été faite par M. Ledue (*). 
Ce fait de la déviation des isothermes par l’aimant 
constitue une des meilleures preuves qu’elles se con- 
fondent avec la direction de courants bien réels. 
On voit que notre théorie est d'accord avec celle de 
M. Goldhammer, d’après laquelle un corps 1isotrope 
devient allotrope lorsqu'il est placé dans un champ 
magnétique (**). 
Nous pouvons maintenant compléter l’image du phé- 
noméne de l’électrolyse que nous avons représentée par 
la figure 5. 
(*) La lumière électrique, t. XXN, p. 65. 
(**) Annales de Wiedemann, t. XXXI, p. 310. 
