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s'effectuer moins bien dans le champ qu’en dehors, mais 
il n'a pas considéré la question de l’équilibre qui nous 
intéresse et que nous étudierons ici d’une manière géné- 
rale. 
1° Considérons un système chimique non magnétisé 
en équilibre et soumettons-le à l'influence d’un champ 
magnétique; cela revient à transporter le système depuis 
l'infini jusque dans le champ. Si k4, ko … désignent le 
magnétisme moléculaire des substances réagissantes et 
k',, k'2... ceux du produit de la réaction, le magnétisme 
total du système sera : 
kum, + kom + loin + kom + —M + M, 
En approchant le système du champ magnétique, il y 
aura un travail positif, négatif ou nul effectué, suivant que 
M+M, a 0; désignons-le par Fa (M + M). 
2° [1 y aura une quantité de chaleur dégagée q 2 0 
(effet Dao Cet effet dépend de l'intensité du magné- 
üsme; 1l n’est appréciable que pour les systèmes très 
aies, c'est-à-dire ceux contenant du fer; dans ce 
cas, q > 0; dans les autres cas, qui ne semblent pas avoir 
été étudiés expérimentalement, q peut être négligé. Nous 
désignerons le terme se rapportant à l’effet Thomson par 
Fq (M + M;). 
5° La chaleur spécifique du système varie dans le 
champ magnétique dans le cas où le magnétisme varie 
avec la température. En effet, d’après Stefan (*), puisque 
le magnétisme du fer devient nul à une température très 
élevée, la chaleur spécifique du fer doit être plus grande 
dans le champ magnétique que hors du champ. Soit T le 
ER, AR NOR TE 
() Wien. Ber., 64 (2), p. 2117, 1871. 
