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travail obtenu en laissant approcher un morceau de fer 
de l'infini entre les pôles de l’aimant ; élevons sa tempé- 
rature jusqu’à ce qu'il ne soit plus magnétisé. Si c' est la 
chaleur spécifique entre les pôles, on lui aura donné une 
quantité de chaleur (FT, — T) c’ représentant un travail 
E (T, — T)e’. Éloignons le fer non magnétique à l'infini, 
ce qui ne demandera pas de travail; ramenons-le à sa 
température primitive. Si c est la chaleur spécifique hors 
du champ, on rendra une quantité de chaleur (FT, — T) c 
correspondant au travail E (T, — T) c. Par suite du prin- 
cipe de l’équivalence, on doit avoir 
CRT Tee ET, = Tic 0, 
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1 Rene 
Le deuxième membre est posiuf; on doit done avoir 
ec > c; la chaleur spécifique est plus grande dans le 
champ que hors du champ. Par un raisonnement ana- 
logue, on verrait que l'influence du magnétisme est nulle 
sur des corps dont le magnétisme ne varie pas avec la 
température, ou que la chaleur spécifique est plus petite 
dans le champ pour les corps dont le magnétisme croît 
avec T. Nous désignerons par À Fe (M) la variation de 
la chaleur spécifique avec le magnétisme. L'expérience 
nous apprend que le magnétisme temporaire du fer, du 
nickel et du cobalt croît d’abord avec la température, 
puis décroit aux températures élevées. Le magnétisme 
des sels de fer et des dissolutions décroit aussi un peu 
avec la température; enfin, pour les substances diamagné- 
tiques, on à généralement trouvé que le diamagnétisme 
décroit également avec la température. Pour ces sub- 
