( 525 ) 
IV. Éloignons de nouveau le système à l'infini. 
V. Ramenons-le à sa température primitive; soit Q la 
chaleur de réaction dans le champ magnétique et Q” hors 
du champ, on aura : 
+ 
FSU + M,)— FeUM— AM+M,+aM) PT ru positif et 
FM + Mi) — FM — 4M + M, + AM) Pour l'effet Thomson. 
Chaleur en plus ou en 
moins dans la réaction par 
AF(M — AM + M, + AM,)AT suite de la variation de la 
chaleur spécifique dans 
le champ. 
Différence de chaleur 
Q Res Q' de réaction dans et hors 
du champ. 
Le tout exprimé en travail doit donner : 
Fe (M + M) — Fe M — AM + Mi + AM) + E$F{M + Mi) 
— F(M — AM + M, + AM;)}  EAF(M — AM + M, 
+ AM,) + E(Q — Q') — 0, 
ou 
Fe (AM — AM,) + EF{AM — AM) + EAF(M — AM + M, 
+ AM,) + E(Q — Q) —0, 
ou 
1 
(D. . Q—Q—-FS (AM —AM) + F{AM — AM) 
+ AF{(M — AM + M, + AM,). 
Les deux premiers termes du second membre sont, 
suivant les cas, positifs, négatifs ou nuls; le troisième est 
positif, négatif ou nul, suivant la température à laquelle 
on opère; on aura done en général Q— Q différent de 0, 
