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On arrivera à la même conclusion en examinant de 
plus près le phénomène de la polarisation rotatoire 
magnétique. La rotation, en effet, est proportionnelle à la 
couche de substance traversée; on peut donc, en déduire 
approximativement l’ordre de grandeur de la rotation 
pour chaque molécule. 
H. Becquerel, dans son étude sur la polarisation rota- 
toire des gaz dans un champ magnétique, a trouvé que 
les rayons rouges après un passage dans une colonne d'air 
de 27 mètres éprouvent une rotation de 6,17 ; les rayons 
verts 7,67. Supposons pour certains rayons une rotation 
de 10'. On peut calculer, au moyen de la théorie ciné- 
tique des gaz, que dans 4 centimètre cube à la pression 
de 76° centigrades de mercure, il y a approximativement 
5 x 101? molécules; par suite, qu’un rayon lumineux 
qui traverse 1 centimètre cube d’un gaz rencontre 
V5 X 10 — 5.68 X 10° molécules. 
S1 10’ est la rotation pour une colonne de 2,700 centi- 
mètres, la rotation par molécule sera 
10’ 1 
5.68 X 105 X 2700 973 X 105 
où approximativement une rotation d'un angle de {/168 
minute. La perturbation que subit l'atmosphère d’éther 
de chaque molécule est donc d’un ordre de grandeur très 
petit. Il résulte de ces chiffres que nous ne devons donc 
pas trop nous étonner d'avoir obtenu des résultats néga- 
ufs. C’est sans doute pour le même motif que nous 
n'avons pas constaté d'influence du magnétisme sur la 
phosphorescence. 
