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vase. Pour que l'expérience réussisse le mieux, il faut que 
les soudures soient parfaitement exécutées, sans quoi l'air 
peut entrer presque immédiatement, et dès lors tout effet 
mécanique est arrêté, comme on le conçoit sans peine. 
Les photographies ci-jointes représentent, la première 
à droite, un vase ayant les dimensions indiquées et ayant 
déjà subi une faible déformation; la deuxième, un vase 
de même forme primitive et ayant été soumis à un excès 
de pression extérieure de 8 mètres d’eau; la troisième, à 
gauche, un vase de forme un peu différente et soumis 
ensuite au même excès de pression extérieure. Les pho- 
tographies placées au-dessous des premières représentent 
les trois mêmes vases, mais vus par leurs petites faces. 
Dans tout ce qui précède, nous n’avons invoqué que les 
différences des pressions appliquées contre les parois; 
sans doute les effets mécaniques produits par ces diffé- 
rences ne peuvent manquer de causer quelque surprise, 
mais, à la rigueur, ils n'empêchent pas de croire que rien 
n’est changé dans le liquide et que la cohésion y est 
demeurée parfaitement la même. C’est pourquoi il nous 
a paru très important de rendre manifeste la différence 
des forces élastiques développées au sein même du liquide 
dans les deux cas ci-dessus. 
Ainsi, dans le voisinage de l'élément ds considéré 
dans le premier cas, il règne une force élastique due non 
seulement aux actions moléculaires, mais encore à la pres- 
sion (P + h) ds; dans le second cas, la force élastique 
est due à la fois aux actions moléculaires et à la pression 
(P — h'9) ds. Nous pouvons conclure de là que la masse 
liquide voisine de ds doit subir une diminution de force 
élastique provenant de l’abaissement subit (h + h')). ds 
de la pression; il est à remarquer que la somme À + k 
est précisément égale à la distance constante ac. 
