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À la rigueur, il faudrait encore mentionner le poids de 
la particule a, mais il peut être négligé à côté des forces 
moléculaires. 
Le système des trois forces ci-dessus revient à l’en- 
semble d’une force horizontale égale à (2S — L) cos 45° 
et d’une force verticale L cos 45°. D’après ces valeurs, la 
résultante unique est évidemment située dans l'angle 
droit cae, si le binôme 2S — L est positif; dans ce cas, 
d’après Clairaut, 11 faut que le liquide se soulève et 
dessine un ménisque concave, puisque la résultante en 
question doit être normale à la surface libre. Si, au 
contraire, 25 — L est négatif, la résultante est située 
dans l’angle dac, et le ménisque qui se forme doit être 
convexe. 
Occupons-nous aujourd'hui du cas relatif aux ménis- 
ques concaves. 
Le mode d'explication que je viens de résumer, et 
qui est reproduit chaque année dans presque tous les 
cours de physique expérimentale, donne pourtant lieu 
à bien des critiques, comme je l’a déjà déclaré en 
1889. 
En premier lieu, on suppose que la couche superficielle 
du liquide est constituée comme la masse intérieure; or, 
nous savons maintenant que cette couche est composée 
d'une infinité de tranches de plus en plus écartées entre 
elles et déterminant une infinité de forces contractiles 
élémentaires, dont l’intégrale est précisément la tension 
superficielle qui caractérise chaque liquide en parti- 
culier. 
En second lieu, comment le liquide peut-il s'élever 
au-dessus du niveau sous linfluence de forces qui solli- 
