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dra une limite de petitesse telle que l'équilibre ionique 
sera rompu. 
Ces points portent toujours la même charge, Si nous 
dirigeons dans ce milieu un agent capable de iibérer les 
ions, c’est-à-dire de rendre le milieu conducteur, ces 
gouttelettes ou éléments courbes ou circulaires se 
déchargeront. Mais nous pouvons admettre que cétte 
décharge n’est pas rigoureusement simultanée, et dès 
lors une particule électrisée étant entourée de particules 
qui ne le sont plus, la première ne tardera pas à con- 
denser les dernières. L'ensemble portera la charge 
limite indiquée plus haut. 
Nous voyons encore que, malgré la bipolarité de l’élé- 
ment ion, l'élément chimique présente des caractères 
essentiellement positifs ou négatifs; ce dernier est donc 
en apparence monopolaire, ce qui semble en contradic- 
tion avec notre théorie. Une image très simple peut 
favoriser la représentation d’une surface monopolaire. 
Considérons une surface quelconque, par exemple une 
sphère entièrement plongée dans un liquide, qui repré- 
sente ici l’éther, et disposons sur cette surface une série 
de petites pompes ou d’hélices aspirantes et foulantes. 
Si les tubes de refoulement ou de projection sont placés 
radialement vers le dehors, nous aurons l’image de la 
sphère électrisée positivement, et inversement pour la 
sphère électrisée négativement. 
Les apparences de monopolarité sont donc fréquentes 
dans la phase IT ou électrique. Elles se produiraient dans 
la phase IIT ou électro-magnétique si une série d’élé- 
ments se trouvaient disposés de même que nos ions. Il 
serait aisé de réaliser une sphère qui serait magnétique- 
ment positive ou négative, en disposant des barreaux 
