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c’est qu’elles me fournissent l’occasion de soumettre à 
une épreuve intéressante la théorie de l’élasticité des 
liquides, dont j'ai déjà décrit de nombreuses applications. 
A la vérité, les faits que J'ai rappelés plus haut s’expli- 
quent bien simplement quand on examine si, dans une 
même section horizontale, le liquide est doué partout du 
même degré d’élasticité, sous l’action des différentes 
forces agissantes. 
Pour plus de clarté, supposons que l’ extrémité du 
tube cd touche le niveau de l’eau de la capsule. En a, la 
pression est évidemment égale à la pression atmosphé- 
rique P, diminuée du poids d’une colonne liquide ayant 
pour base l’unité de surface et pour hauteur la distance k 
du point a au-dessus du niveau; ce poids représente 
l'effet du ménisque concave en a, effet dirigé de bas en 
haut; la pression cherchée est donc P — hô, à étant la 
de du liquide. | 
Concevons maintenant par le sommet du ménisque un 
plan horizontal qui coupe le tube cd en e; la pression sur 
l'unité de surface en e sera aussi égale à P — A9; dans ces 
conditions, l’élasticité du liquide est la même en a 
qu'en e, et, par conséquent, l'équilibre a lieu. 
Actuellement admettons que l'extrémité inférieure du 
tube cd, toujours rempli, soit à 5 ou 4 millimètres au- 
dessus du niveau. Nous désignerons encore par k la dis- 
tance de a au niveau; si h/ est la hauteur de de la colonne 
suspendue, la pression en e sera égale à P —h'9, et comme 
h'<h, elle sera plus forte qu’en a; il s'ensuit que la force 
élastique en e sera aussi plus grande qu’en a; voilà pour- 
quoi le liquide doit monter dans le tube cd; mais aussitôt 
se formera vers le bas un ménisque concave dont l'effet 
dirigé de haut en bas ralentit d’abord un peu le mouve- 
