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importante. Le milieu compris entre À et B n’est jamais 
un conducteur parfait, ce qui, du reste, n'existe pas; 1l n°y 
a pas de substances infiniment conductrices de l'énergie. 
Il résulte de ceci que B ne prend le potentiel qui corres- 
pond au milieu qu'après un temps appréciable. Ceci nous 
fournit l'interprétation de la possibilité de développer 
sur l’induit une charge résiduelle, de même signe que 
l’inducteur et se maintenant après la suppression de ce 
dernier. Ce phénomène s’observe en faisant usage d’un 
induit très développé, par exemple une grande feuille 
d’étain placée à plusieurs mètres de l’inducteur pulsant. 
On remarque dans ces conditions que le temps néces- 
saire pour amener l’induit à son potentiel maximum est 
relativement long; il résulte de ceei que pendant le temps 
très court de la décharge, l'induction en sens contraire 
n’a pas le temps de se produire, et, dès lors, l’induit 
conserve une charge résiduelle. 
Le deuxième fait qui résulte de la même circonstance 
est très important parce qu'il va nous permettre de 
montrer un fait sans réplique possible à la théorie élec- 
tronique. Il représente l'inverse du premier. Si, avant 
d’avoir donné à B le temps de se recharger, nous déchar- 
geons ou nous éloignons À, B prendra par induction un 
potentiel de signe contaire à celui de A. Les choses se 
passeront alors de la même manière que dans l'induction 
alternante après que B a été en contact avec le sol. 
Cette remarque va nous permettre de construire une 
machine absolument ininterprétable à l’aide de la théorie 
régnante. L'induction électrique non allernante, que nous 
avions désignée sous le nom d’induction electrostatique, 
y est démontrée sans prêter le flanc aux hypothèses com- 
pliquées que l’on pourrait faire sur les perturbations 
