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Nous considérons donc la possibilité de la libération de 
l’énergie-matière comme possible, en nous plaçant au 
point de vue théorique et expérimental. 
Cette expérience, de même que le phénomène de 
Zeeman, présente, au point de vue qui nous occupe, une 
importance considérable, parce qu'elle nous montre Ja 
cause de la confusion à laquelle les électronistes devaient 
être fatalement amenés, entre le champ énergétique sans 
dissipation avec le champ de dissipation ou radiant. 
Nous voyons ici se produire la transformation de la pre- 
mière classe de champs en la deuxième. Le champ qui 
ne dissipait pas son énergie la dissipe par cela qu’on lui 
communique une masse permanente. Le rayon cathodi- 
que, ou la flamme dans le phénomène de Zeeman, se 
comporte comme des transformateurs de l’énergie latente 
en énergie apparente. 
Lorsque l’on place le rayon cathodique dans le champ 
magnétique, ce rayon dépenserait donc l'énergie de ce 
dernier et, par conséquent, celle de l’aimant, mais d’une 
manière bien différente de celle qu’on serait tenté 
d'admettre à priori. 
L'aimantation est le résultat de l'orientation des éner- 
gies gyrostatiques de l’aimant, et le rayon cathodique 
enroulé, bien loin de collaborer à la désorientation ou à 
la destruction de l’aimant, tend au contraire à le conser- 
ver, de même que Île ferait une armature. Ce qui se 
détruit alors dans l’aimant, ce n’est donc pas l’orienta- 
tion des atomes, mais le courant atomique, c’est-à-dire 
l’atome. Mais des milliers d'années seraient sans doute 
nécessaires pour reconnaître la perte de matière dégagée 
de l’aimant sous la forme ionique. Nous voyons ici se 
. libérer l’énergie-matière ainsi que Gustave Le Bon lavait 
si génialement prévu. 
