(502 ) 
ront comme si nous avions substitué à la valeur de Lune 
autre valeur [;. 
Considérons deux sphères de rayons r et r’, réunies à 
l’aide d’un fil conducteur long et fin. Si nous représen- 
tons respectivement par Q et par Q’ les quantités d’éner- 
gie libérables correspondant à la valeur de e, nous 
aurons 
k et k! représentant les capacités. 
Mais nous pouvons également exprimer la quantité Q 
en fonction de l’énergie libérable par unité de surface 
F 
Le ] A He, 
égale à = 
Nous aurons alors 
Ï k 
Q = 4rr° -; Q'= Arr —. 
T LE 
La quantité F, ainsi que nous l’avons démontré (*), 
est indépendante du rayon de courbure et l’on sait qu’il 
en est de même de 2 puisque le potentiel PARTIEL est 
constant à la surface d’un conducteur. 
Les physiciens qui estiment que le potentiel peut sub- 
sister alors que la quantité Q d'électricité est absente, 
seront certainement de mon avis que ce potentiel ne 
peut être le potentiel total. Ceux qui pensent au contraire 
que la totalité du potentiel a pour mesure . sont conduits 
à cette conclusion nécessaire et contraire à l'observation, 
que ce potentiel doit toujours être nul pour une surface 
(*) L’énergie-matière, p. 448. 
