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Nous voyons maintenant que l'énergie libérable est 
localisée non plus dans un champ de dimension indéfinie, 
mais bien dans une couche sphérique d'épaisseur très 
petite d, d’où 1l résulte que cette énergie est nécessaire- 
ment proportionnelle à la surface de la sphère 4rr?. 
Si enfin, au lieu de considérer la surface totale de la 
sphère, nous considérons une surface déterminée S, la 
quantité Q, s’écrira 
S 
Q, = — |". 
d 
Remarquons maintenant que la capacité r exprimée en 
fonction du travail potentiel correspond à la capacité 
Arr exprimée en fonction de la déformation potentielle; 
en d’autres termes, la capacité d’un condensateur plan 
exprimée en fonction de À" est égale à si elle est 
S, 
d ? 
exprimée en foncuion du travail potentiel, elle devient 
nat Ce qui est l’expression classique. 
Si l’on pose d = æ , ona Q,; — 0. 
La capacité d'une surface plane limitée découpée dans 
une surface sphérique de rayon infiniment grand est égale a 
zéro. Proposition qui n'implique pas la nullité de la 
capacité d’une surface plane détachée de la surface sphé- 
rique infinie considérée. 
Conczusions.:-—— a) Lorsque l’on communique à un 
conducteur un potentiel différent de celui de l’espace, la 
matière extériorise une certaine quantité de son énergie, 
laquelle est localisée tant à l’intérieur qu’à l’extérieur 
des conducteurs creux. 
b) Cette quantité d'énergie est proportionnelle à la 
