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déformation L, qui est indépendante du rayon de cour- 
bure. 
c) Une fraction vraisemblablement très petite de cette 
énergie extériorisée est libérable dans certaines condi- 
tions régies par la théorie qui détermine la capacité des 
conducteurs, lorsque l’on ramène le conducteur au poten- 
tiel du milieu. C’est cette fraction d'énergie apparente 
qui à été seule prise Jusqu'à présent en considération 
et qui à été désignée sous le norn de charge électrique. 
Quant à l'énergie restante, constituant toujours la très 
grande part, elle est restituée à la matière au moment 
de la décharge. 
d) L'énergie électrique libérable n’est donc nullement 
répartie à la surface des conducteurs, ainsi que cela est 
admis dans la théorie des fluides et des électrons. Cette 
conception n’est à peu près réalisée que dans un conden- 
sateur sphérique, pour lequel l’épaisseur d du diélectri- 
que est relativement très petite. L'énergie libérable est 
alors localisée entre les deux surfaces sphériques. 
e) La quantité d'énergie libérable, toutes choses étant 
égales, dépend évidemment de la grandeur de l’énergie- 
matière dans laquelle eile se développe ou de la matière 
diélectrique considérée. 
Le potentiel # qui perd toute signification dans le 
cas de la surface plane, puisque r — , en acquiert 
maintenant une très réelle. 
f) Le classement des phénomènes électriques exige 
que l’on substitue à la considération de la matière (par 
hypothèse entité irréductible) la considération de l’éner- 
gie-matière, énergie qui est susceptible de s’extérioriser 
dans la manifestation du champ. 
