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Nous écrirons alors 
— P—k—7r. 
Telle est l'équation qui caractérise les solides et les 
liquides. 
Rien ne nous empêche maintenant de soumettre ces 
corps à une pression p qui s’ajoutera à la pression interne, 
et nous aurons alors 
—(p+ Per + p). 
Nous supposons donc dans tout ceci que le liquide 
n’est pas en contact avec sa vapeur. Or nous pouvons 
attribuer à p une valeur aussi grande que nous le voulons, 
de manière à conserver au premier et au deuxième 
membre une valeur négative même si P est positif, quelle 
que soit la fonction de la température k. Au-dessus de la 
température critique, nous pourrons encore écrire 
—p+P—=#k"— (7 + p) < 0. 
Sip > P en valeur absolue, la substance se compor- 
tera comme si elle était douée de force con- 
tractile et non de force expansive. (C’est ce qui 
se passe au-dessus de la température critique.) 
Considérons un cylindre ce (fig. 1) renfermant 
un liquide etabsolument purgé d’air de manière 
à empêcher la production de toute surface libre, 
de toute évaporation, et soumettons le piston 
à une traction p que nous supposerons Inva- 
riable dans une opération, et représentons les variations 
