(515) 
plus grande que la valeur de + p sera plus petite. Mais 
il n’y a dans tout cela aucune discontinuité, ce en quoi 
nous ne contredisons pas, Je pense, les partisans de la 
continuité. 
On pourra toujours régler la valeur de p afin de 
conserver la substance à l’état liquide, à une température 
aussi élevée que l’on voudra. Ce liquide prend donc une 
force expansive croissante et positive à partir de la tem- 
pérature critique ou à peu près, mais qui n’a aucun 
rapport avec une température de changement d'état. 
Pour les partisans de la théorie d’Andrews, il doit, au 
contraire, exister une température, celle où la tension 
superficielle devient nulle (ou sensiblement), c’est-à-dire 
& et qui correspond à p — 0, et pour laquelle cette 
pression doit passer très rapidement de O à la pression 
critique. 
Nous avons au contraire montré, en nous basant sur 
l'expérience, que si l’on opère sur un liquide pur, 1l ne se 
produit aucune discontinuité à la température critique. 
La pression, au lieu de passer brusquement de zéro à 
la pression critique, croît insensiblement, et il en est de 
même de la dilatabilité et de la compressibilité. 
Au-dessus de lPaxe des températures, nous pouvons 
considérer le deuxième état allotropique, c’est-à-dire 
le gaz ou la vapeur pour lesquels nous n'avons à consi- 
dérer qu’une seule valeur de + P pour chaque tempéra- 
ture au-dessous de la température critique, et une infinité 
de valeurs de P au-dessus de t,. 
En réalité, le réseau des isothermes tel qu’on le trace 
généralement est incomplet. Il doit être représenté tel 
que nous l’indiquons figure 3. La cause de la lacune à 
laquelle nous faisons allusion se trouve dans cette cir- 
