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8. Posant n —; (lentille de verre), il vient, pour les 
images d’arrière, p = (6m—5)p', c'est-à-dire que p prend 
successivement les valeurs p’, 7p!, 15p', etc. Les images 
solaires successives se forment donc à des distances 
EE - f, etc., f étant la distance focale principale de la 
lentille; toutes ces images sont de même nature que le 
foyer principal lui-même, c’est-à-dire réelles pour une 
lentille convergente, virtuelles pour une divergente. 
Pour les images d'avant il vient, dans le cas d’une 
lentille symétrique, p = — (6m — 8) p', de sorte que p 
prend successivement les valeurs 2p',— 4p',—10 p', etc. 
Les images solaires se forment done aux distances 
cf, — ;f, —<f etc. Elles sont toutes de même nature 
que le foyer principal, sauf la première. 
Les situations de ces images, mentionnées tantôt 
d'après l’observation, s'accordent avec ces résultats. 
4. Le foyer du m° ordre étant connu, on peut con- 
struire de la manière ordinaire l’image m° d’un objet. 
Un rayon incident parallèle à l’axe (D; — 0) sort dans 
une direction qui coupe l’axe au foyer correspondant 
(car D, — p A;), et un rayon qui frappe la face antérieure 
de la lentille en son sommet (A; — 0) traverse le système 
sans changer de direction, ou revient dans la direction 
symétrique par rapport à l’axe (on a alors D, — cD;; 
donc D, — + D; pour les images d’arrière, D, — — D, 
pour les images d’avant). 
La situation, la nature, la position et la grandeur de 
l’image sont déterminées par les mêmes règles que pour 
les images principales d'une lentille ou d’un miroir. En 
plaçant, par exemple, la lentille de 97 centimètres de 
