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ment à la surface choquée; ces parties donc devront 
s'élever et dessiner une petite lame courbe dont la largeur 
dépasse à peine le diamètre de la goutte; deux millièmes 
de seconde après, celle-ci sera descendue davantage, d’où 
compression plus forte qui se transmettra un peu plus 
loin, et le cratère qui en résultera aura à la fois plus de 
largeur et de hauteur, et ainsi de suite jusqu’à ce que la 
période du choc soit accomplie, c’est-à-dire en moins de 
deux centièmes de seconde (voir les fig. 4 et 5). Telle 
est, pensons-nous, la réponse la plus directe à la pre- 
mière question formulée par M. Worthington. 
D'après ce qui précède, les portions du liquide ambiant 
ne sont soulevées qu’à la suite d’une compression sou- 
daine qui leur imprime des vitesses telles que le cratère 
tout entier est soumis à une élasticité de traction due à 
l'augmentation subite des distances intermoléculaires; de 
là, dans l’ensemble de la lame, une forte tendance à réta- 
blir les distances primitives. Cette tendance se manifeste 
vers le bord de la lame qui se ramasse sur lui-même avec 
une vitesse telle qu’il s’en détache des gouttelettes et 
des filaments liquides. Le cratère est dans un état tout à 
fait analogue à celui d’une bulle de savon qui vient d’être 
percée : du bord de l’ouverture sont projetées des par- 
celles liquides avec d’autant plus d'énergie que la lame 
est plus mince, comme je l’ai fait voir en 1897 (1). 
Voici, du reste, une expérience fort simple qui montre 
très bien la différence de constitution d’un liquide sui- 
vant la vitesse avec laquelle il se meut. D’une hauteur de 
4 à 5 mètres, faisons tomber l’eau contenue dans un 
(1) Sur la théorie de l'explosion d’une bulle de savon très mince. 
(ANN. DE LA SOC. SCIENT. DE BRUXELLES, t. XXI, 4re partie, 1897.) 
1908. — SCIENCES. 66 
