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s'accroissent. Dans notre hypothèse, le parcours en ligne 
droite des ions s’accroit. Si la raréfaction devient telle 
que ce libre parcours atteint la longueur du tube, nous 
obtiendrons le rayon cathodique et nous aurons dissocié 
la particule, même si celle-ci représente l'atome des chimistes, 
lequel peut être lui-même iodyramique. 
Le tube ne renferme maintenant que des ions, c’est- 
à-dire les parties constitutives de la molécule, et dès lors 
ce tube se comportera à certains égards comme la molé- 
cule, notamment sous l’action du champ magnétique 
(phénomènes de polarisation rotatoire et circulaire, ana- 
logie avec le phénomène de Zeemann). 
Que se passera-t-1l lorsque ces ions viendront à 
rencontrer l'obstacle représenté par lanticathode? Si 
nous nous rappelons que les 1ons sont capables de rece- 
voir directement l’impulsion de l’éther, réciproquement 
que les 1ons en se déplaçant entraînent cette substance, 
le rayon cathodique sera à la fois formé par un mélange 
d'ions et d’éther en mouvement. Ce dernier, en rejaillis- 
sant sur l’anticathode, constituera les rayons X, lesquels, 
dans cette hypothèse, ne seront qu’une projection d’éther. 
SUBSTANCES RADIOACTIVES. — Puisque chaque particule 
est le siège d’un mouvement d'ions, certains de ces ions 
pourront s'échapper définitivement du système molécu- 
laire ou atomique, entrainant de l’éther dans leur 
mouvement. Ces émissions pourront donc présenter soit 
les caractères des rayons cathodiques, soit les caractères 
des rayons X, 
Nous assistons done à une véritable évaporation à 
l'état d'ions. 
L'iodynamisme à atteint ici son plus haut degré. 
Les métaux sont, d’après ce que nous avons dit, des 
