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dans l’atmosphère d'ions (fig. 537). Ces cubes oscilleront 
autour de leur centre, en vertu des actions calorifiques, 
et l’amplitude de l’oscillation possible dépendra de la 
distance des cubes. Or si 
l’on vient à élever la tempé- TT) 
rature, cette distance croîtra BE 
progressivement, et il arri- ES + 
vera un moment où une HE 
rotation entière deviendra 
possible. Nous assisterons 
alors à la fusion. 
Remarquons maintenant que les ions seront presque 
tous entraînés par les tourbillons ainsi produits. L'iody- 
namisme diminuera, et le corps sera plus résistant au 
passage de la chaleur et de l'électricité. Les liquides 
seront donc formés par des tourbillons plus aniodyna- 
miques. 
Si l’on considère des corps ayant des molécules sem- 
blables, le même accroissement de volume, depuis le 
zéro absolu jusqu’à la température de fusion, sera néces- 
saire pour déterminer celle-ci. Nous avons trouvé que le 
produit «T était sensiblement constant pour les corps 
appartenant au même groupe chimique (4). 
Pour ce qui concerne les corps aniodynamiques, la 
fusion sera encore le résultat de l’oscillation des molé- 
cules, dont l'amplitude sera croissante avec la tempéra- 
ture; mais les molécules n'étant plus entourées de leur 
atmosphère d'ions, la conduction pour la chaleur sera 
exclusivement produite par les chocs moléculaires. 
Dans les gaz, ainsi que nous l'avons vu, il pourra 
exister l’état iodynamique et l’état aniodynamique. 
FiG. 37. 
(1) Bull. de l’Acad. roy. de Belgique, % sér., t. XLI, mai 1876. 
