( 580 ) 
Nous avons donc 
nSxXn ns 
= y iaR Or N =—— Er , 
d’où 
rar N/ 
T=Nn, ouencore n—=—, 
S 
d’où 
l 
T=N = rNe 
expressions de la loi de Joule. Remarquons dès à 
présent que si l’on tenait simplement compte des consi- 
dérations que nous venons de développer sur le courant, 
celui-ci se propagerait également dans les diélectriques. 
Nous montrerons dans notre prochaine note comment 
l’induction développée par les ions en mouvement com- 
plète notre théorie. Mais ce qui va suivre est indé- 
pendant de ces considérations. 
Électrisation par contact. — Cette électrisation présente 
un grand intérêt si on la compare à l'électrisation super- 
ficielle dans les mêmes conditions. Il ne s’agit, en effet, 
plus 1e1 uniquement de provoquer une orientation super- 
ficielle des électrons, mais il faut réaliser normalement 
à la surface, dans le sens de la profondeur, l'orientation 
d'ions dont {a dissymétrie élail préexistante. 
Cette condition est réalisée, ainsi que nous l'avons vu, 
pour les corps qui sont les plus magnétiques, ou les plus 
diamagnétiques. 
Il ne suflit donc plus qu’un corps soit plus électro- 
positif pour Jouer le rôle de corps positif; l’inverse peut 
même être vrai. Îl suffit pour s’en assurer de comparer 
